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plan de polarisation sera le même que celui du faisceau inci- 

 dent. 



Supposons maintenant que la différence de marche des fais- 

 ceaux ordinaire et extraordinaire, au sortir du cristal, soit 

 d'une demi-ondulation ou d'un nombre impair de demi-on- 

 dulations; c'est comme si, la différence de marche étant 

 nulle, on changeait de signe toutes les vitesses absolues d'un 

 des deux systèmes d'ondes; ainsi, la vitesse qui sollicite la 

 molécule C à un certain instant, dans le premier faisceau, la 

 poussant de C vers O, par exemple, celle qui est apportée 

 par le second faisceau, au lieu de pousser cette molécule de C 

 vers E', comme dans le cas précédent , la poussera de C vers 

 E ; en sorte que la résultante de ces deux impulsions , au lieu 

 d'être dirigée suivant CP, le sera suivant une ligne située de 

 l'autre côté de CO et faisant avec celle-ci un angle égal à 

 l'angle i compris entre CO et CP. Il en sera de même pour 

 tous les autres points pris le long du rayon projeté eu C. 

 Ainsi , la lumière totale composée des deux faisceaux émer- 

 gents sera encore polarisée en sortant du cristal , puisque 

 toutes ses vibrations seront parallèles à une direction con- 

 stante ; mais son plan de polarisation , au lieu de coïncider 

 avec le plan primitif, comme dans le cas précédent, s'en 

 trouvera éloigné d'un angle égal à 2 i. C'est cette nouvelle 

 direction du plan de polarisation que M. Biot a appelée l'a- 

 zimut 2 i. 



On voit avec quelle simplicité la théorie que nous venons 

 d'exposer explique comment la réunion de deux faisceaux 

 de lumière polarisée à angle droit, l'un parallèlement, l'autre 

 perpendiculairement à la section principale du cristal, for- 

 ment par leur réunion une lumière polarisée dans le plan 



