SUR LA DOUBLE REFRACTION. Go, 



primitif ou dans l'azimut 2«, selon que la différence démarche 

 entre les deux faisceaux est égale à un nombre pair ou im- 

 pair de demi-ondulations. Nous n'imaginons pas comment 

 on pourrait concevoir dans le système de l'émission ce phé- 

 nomène remarquable, qu'on ne saurait cependant révoquer 

 en doute, lorsqu'il a été mis en évidence par une expérience 

 aussi décisive que celle des deux rhomboïdes , rapportée 

 dans le tome XVII des annales de chimie et de physique, 

 page 94 et suivantes. 



Considérons maintenant le cas où la différence de marche 

 n'est plus un nombre entier de demi-ondulations; alors les 

 vitesses correspondantes dans les deux systèmes d'ondes ne 

 sont plus appliquées simultanément aux mêmes points du 

 rayon projeté en C ; il en résulte que les deux forces qui sol- 

 licitent chacun de ces points au même instant, n'ont pas le 

 même rapport de grandeur tout le long du rayon, et con- 

 séquemment que leurs résultantes ne sont plus dirigées sui- 

 vant un même plan : alors la réunion des deux systèmes 

 d'ondes ne présente plus les caractères de la lumière polari- 

 sée. Appelons a leur différence de marche; les coefficients 

 constants de leurs vitesses absolues sont respectivement 

 égaux à cos. i et sin. i, en prenant pour unité celui du faisceau 

 primitif, dont les vibrations s'exécutent parallèlement à PP'. 

 Ainsi , les vitesses absolues apportées par les deux faisceaux 

 composants au même point du rayon projeté en C, à l'in- 

 stant t, seront cos.i'.sin.2T:(£), et sin.î sin.2ir (t — ~j ; et 



le carré de la résultante de ces deux forces rectangulaires 

 sera égal à 



cos.* i.sin.' an t -i-sin.' i. sin. 2 2, it(t — % J (A). 



