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à-dire que les composantes de leurs actions suivant AB se 

 détruisaient mutuellement, tandis que les composantes per- 

 pendiculaires s'ajoutaient, mais étaient balancées par les ac- 

 tions contraires des molécules E' et F', situées au-dessous de 

 AB. Lorsque le point matériel M est transporté en m, les 

 composantes parallèles à AB des deux actions exercées sur 

 lui par les molécules E et F, ne sont plus généralement égales 

 entre elles, et les petits changements qu'elles ont éprouvés, 

 ou leurs différentielles, agissent dans le même sens, et ten- 

 dent à ramener le point m dans sa position primitive M, si 

 c'était celle d'un équilibre stable. 



En effet, représentons par <p(f) l'action qu'exerce une mo- 

 lécule située à une distance /', telle que les molécules E et F. 

 Prenons M pour origine des coordonnées, et les droites AB et 

 MG pour axes des x et des y : représentons par x et y les 

 coordonnées du point F; celles de E seront y et x. Les dis- 

 tances EM et FM , ou r , sont égales à \/x* -+-/' , et par con- 

 séquent les forces qui agissent suivant FM et suivant EM 

 sont l'une et l'autre représentées par <p([/x' +y'). Déplus, 



le sinus de l'angle FMB est égal à . ' et son cosinus à 



; donc les deux deux composantes de la force dirigée 



suivant FM sont, parallèlement aux x, — .<p(l/.r' -{-y*), 



ou, x <|i (x 2 ~\- y 1 ) , et parallèlement aux y, -p f x ■ <p (1/V +f)i 



ou, yif[x l +y')i si l'on adopte pour le sens positif des forces 

 parallèles aux axes des coordonnées celui dans lequel agit 

 chacune de ces deux composantes. De même , les composantes 

 de l'action exercée par la molécule E sont respectivement 

 — x<\i(x' +y')i et y ^(x* -h f); c'est-à-dire, qu'elles ne diffè- 

 rent des premières que par le signe de x. Maintenant, pour 



