SUR I.A DOUBLE REFRACTION. 8l 



mière envoyée en M sera très-petite , comme on le sait par 

 expérience, et comme on le conclut aisément de la théorie 

 de la diffraction. Si donc l'angle TEM est un peu grand, le 

 point M sera presque en repos , tandis que le point T et tout 

 le reste de l'onde ST éprouveront des oscillations sensibles 

 suivant le planSTM. Il semblerait qu'il doit en résulter des 

 condensations et des dilatations alternatives de l'éther entre 

 T et M ; mais remarquons d'abord qu'au même instant où la 

 face ce du petit parallélipipède cdefest poussée vers M par 

 la demi-ondulation dont le milieu répond à ST, les faces 

 homologues ch, eg des deux parallélipipèdes contigus s'éloi- 

 gnent de M par les mouvements contraires des deux demi- 

 ondulations dont les milieux répondent aux lignes st, s't' ; 

 en sorte que tandis que le volume de cdef diminue, ceux 

 des deux parallélipipèdes semblables, entre lesquels il est 

 situé augmentent de la même quantité, et ainsi de suite 

 dans la direction h g. Si donc l'éther résiste beaucoup à la 

 compression, il est possible que l'équilibre de tension se 

 rétablisse continuellement, et presque instatanément entre 

 les éléments voisins, parallèlement àgk. D'ailleurs, les points 

 qui restent immobiles pendant les oscilfeitions des extré- 

 mités des ondes, sont assez éloignés de ET pour que les 

 déplacements moléculaires occasionnés par ces oscillations, 

 diminuent très-lentement jusqu'aux points qu'on peut re- 

 garder comme immobiles; en sorte que les condensations et 

 les dilatations des trancbes consécutives seraient presque 

 insensibles, lors même que l'équilibre de pression ne se réta- 

 blirait pas rapidement d'une tranche à l'autre. 



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