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la même petite quantité, que je prends pour unité de ces 

 déplacements différentiels; j'appelle a, b, c, les trois com- 

 posantes selon ces axes de la force excitée par le déplace- 

 ment parallèle aux x; a\ b\ C, les trois composantes de la 

 force excitée par le déplacement parallèle aux y; et enfin 

 a", b\ c", les composantes de la force produite par le dépla- 

 cement parallèle aux z. 



Pour avoir la force qui résulte d'un petit déplacement égal 

 à i, suivant une autre direction quelconque faisant des an- 

 gles X, Y, Z avec les axes des x, des y et des z, il faut 

 d'abord, d'après le théorème précédent, prendre sur ces 

 axes les composantes statiques du déplacement, qui seront 

 respectivement cos. X, cos. Y, cos. Z, et déterminer les forces 

 produites séparément par chacun de ces déplacements; puis 

 calculer la résultante de toutes ces forces. 



Or, pour avoir les composantes de la force que produit 

 le déplacement suivant l'axe des x égal à cos. X, il faut mul- 

 tiplier successivement cos. X par les coefficients a, b, c, puis- 

 qu'ils représentent les composantes de la force excitée par 

 un déplacement égal à i, et que, comme il ne s'agit ici que 

 de variations très-petites, les forces développées sont pro- 

 portionnelles aux longueurs de ces déplacements différen- 

 tiels : ainsi les composantes de la force résultant du déplace- 

 ment cos. X sont , 



parallèlement aux x , y , z , 



a cos. X, b cos. X, c cos. X; 



de même , les composantes de la force produite par le dépla- 

 cement cos. Y, suivant l'axe des y, sont, 



