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pour n deux valeurs qui sont toujours réelles, le dernier 

 terme — i étant une quantité négative. Ainsi l'on voit qu'outre 

 l'axe des x, il y a encore deux autres axes d'élasticité : ils 

 sont perpendiculaires à l'axe des x, puisque pour l'un et 

 l'autre to=o, c'est-à-dire que leurs projections sur le plan 

 des xz se confondent avec l'axe des z : ils sont, de plus, 

 perpendiculaires entre eux; car le produit des deux valeurs 

 de n multipliées l'une par l'autre est égal au dernier terme 

 — i de la seconde équation. Donc il existe toujours trois axes 

 rectangulaires d'élasticité pour chaque point matériel dans 

 un système moléculaire quelconque, et quelles que soient les 

 lois et la nature des actions que ces points matériels exercent 

 les uns sur les autres. 



Si l'on suppose que, dans un milieu homogène, les faces 

 correspondantes des particules ou les lignes homologues des 

 groupes moléculaires sont toutes parallèles entre elles, les 

 trois axes d'élasticité pour chaque point matériel auront la 

 même direction dans toute l'étendue du milieu; c'est le cas 

 le plus simple d'un arrangement régulier des molécules et 

 celui que les substances cristallisées sembleraient devoir 

 offrir constamment , d'après l'idée qu'on se fait d'une 

 cristallisation régulière ; néanmoins les aiguilles de cris- 

 tal de roche présentent des phénomènes optiques qui dé- 

 montrent que cette condition du parallélisme des lignes ho- 

 mologues n'y est pas rigoureusement remplie. On conçoit en 

 effet qu'il peut y avoir sans elle beaucoup d'arrangements 

 réguliers de différentes espèces : mais je n'ai encore cherché 

 les lois mathématiques de la double réfraction qu'en sup- 

 posant aux axes d'élasticité la même direction dans toute 

 1 étendue du milieu vibrant, et je me bornerai en conséquence 



