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des plans nodaux; en effet sin. 1 n f^J atteint son maximum 



quand z est égal à un nombre impair de fois | \. 



La formule ci-dessus peut servir également à représenter 

 les déplacements moléculaires, en changeant seulement t en 



t — go°, ou, cos. 2r (t — - j en sin.2rc (t — ^ j : elle devient 

 alors 



jr'= 2 6. sin. 2 rf z J .sin. imit — . 



Si l'on prend y pour l'ordonnée qui répond à l'abscisse z, 

 on voit que la courbe représentée par cette équation coupe 

 toujours l'axe des z aux mêmes points, à tous les instants t, 

 que ce sont les points pour lesquels z=:o, z = j~k ;z=\; 

 z = {}., etc. Les plus grands écarts des molécules ou les plus 

 grandes valeurs de y correspondent au contraire aux valeurs 

 de z qui contiennent un nombre impair de fois ~\. Lorsque 

 l'on considère maintenant les changements que la courbe 

 éprouve d'un moment à l'autre, en raison des différentes va- 

 leurs du temps t, on voit que les ordonnées conservent tou- 

 jours le même rapport entre elles , comme dans les oscilla- 

 tions d'une corde vibrante; et la formule précédente montre 

 que les vitesses dont les molécules sont animées à chaque 

 instant suivent aussi la même loi que celles des éléments 

 d'une corde vibrante. On peut donc assimiler chaque partie 

 du milieu comprise entre deux plans nodaux consécutifs; à 

 un assemblage de cordes vibrantes perpendiculaires à ces 

 plans et qui leur seraient attachées par leurs extrémités; 

 la tension de ces cordes produirait le même effet que l'élas- 

 ticité du milieu, puisque, comme celle-ci, elle tendrait sans 

 cesse à redresser les lignes droites devenues courbes par les 

 petits déplacements des molécules perpendiculaires à ces 



