SUR LA DOUBLE REFRACTION. C$ 



lignes, et cela avec une force proportionnelle à l'angle de con- 

 tingence. Ainsi , puisque la direction des mouvements oscilla- 

 toires, leur loi et celle des forces accélératrices sont les mêmes 

 dans les deux cas, les règles qui s'appliquentà l'un s'appliquent 

 nécessairement à l'autre. Or, on sait que pour qu'une corde 

 vibrante exécute toujours ses oscillations dans le même temps, 

 quand sa tension varie , il faut que sa longueur croisse pro- 

 portionnellement à la racine carrée de sa tension; donc la 

 longueur des mêmes ondes lumineuses , (qui doivent rester 

 isochrones dans tous les milieux qu'elles traversent) est pro- 

 portionnelle à la racine carrée de l'élasticité qui pousse les 

 molécules du milieu vibrant parallèlement à leur surface; 

 ainsi la vitesse de propagation de ces ondes mesurée perpen- 

 diculairement a leur surface est proportionnelle à la racine 

 carrée de cette même élasticité. 



Sans recourir aux lois connues des oscillations des cordes 

 vibrantes, il est aisé de démontrer immédiatement, par des 

 considérations géométriques, le principe que je viens d'é- 

 noncer. 



Soit ABC ( fig. 6 ) la courbe formée par une file de molé- 

 cules du milieu vibrant, qui se trouvaient situées primiti- 

 vement sur la ligne droite ADC : cette courbe peut être 

 représentée, comme nous venons de le voir, par l'équation, 



j=2#sin. 27t (r J .sin-2Tt (t — ^J , 



qui devient y= i bsm. 2tc(^ j , quand les molécules arrivent 



à la limite de leur oscillation : en ce moment leur vitesse est 

 nulle, et l'on peut le considérer comme l'origine du mou- 

 vement pour l'oscillation suivante, qui doit résulter des for- 



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