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point M sera proportionnelle à la longueur > de l'ondulation. 

 En effet, pour comparer les durées d'oscillation correspondant 

 à des valeurs différentes de 1, il faut toujours supposer dz 

 constant, afin que les distances étant les mêmes, les actions 

 moléculaires et les masses à mouvoir soient semblables de 

 part et d'autre. En substituant dans la valeur de d'y à la 



place de sin. (aivc J sa valeur, on a, 



d'y= — ^-.y.dz\ 



Pour un même degré d'élasticité du milieu vibrant , d'y 

 mesure l'énergie de la force qui tend à ramener le point M 

 en P, ety est l'espace que ce point doit parcourir : ainsi pour 

 des écartements égaux du point M, la force accélératrice est 



proportionnelle à ^ ; donc la durée de son oscillation sera 

 proportionnelle ta X. Par conséquent, la durée des vibrations 

 des concamérations est proportionnelle à -7= , en représen- 

 tant par e l'élasticité du milieu. Or comme cette durée doit 

 rester constante pour les mêmes ondes lumineuses, quelque 

 milieu qu'elles traversent, il faut donc que la longueur 

 d'ondulation >, ou la vitesse de propagation soit proportion- 

 nelle à la racine carrée de l'élasticité mise en jeu. Il suffit 

 donc de déterminer la loi suivant laquelle cette élasticité varie 

 dans un même milieu pour connaître toutes les vitesses de 

 propagation que la lumière peut y affecter. 



La loi que j'ai trouvée pour le cas où les axes d'élasticité 

 ont des directions parallèles dans toute l'étendue du milieu, 

 est fondée sur les théorèmes de statique générale qui vien- 

 nent d'être démontrés , et sur le principe suivant : l'élasticité 



