I 06 MÉMOIRE 



fonction des distances. Par conséquent, la série numérique 

 totale par laquelle il faudrait multiplier F pour avoir la force 

 élastique qui résulte du mouvement ondulatoire, restera con- 

 stante pour les diverses directions des tranches parallèles, 

 ou du plan de fonde, et cette force ne dépendra que de la 

 seule direction des déplacements moléculaires. 



Application des principes précédents aux milieux dont les 

 axes d' élasticité conservent la même direction dans toute 

 leur étendue. 



Si l'on admet ce principe, dont je viens de démontrer la 

 probabilité théorique, et dont j'ai vérifié d'ailleurs l'exacti- 

 tude par des expériences très -précises sur les vitesses de la 

 lumière dans la topaze, il devient facile de comparer les élas- 

 ticités mises en jeu par deux mouvements vibratoires qui 

 ont des directions différentes et appartiennent à deux sys- 

 tèmes d'ondes lumineuses faisant entre eux un angle quel- 

 conque. Il suffit pour cela de comparer d'abord l'élasticité 

 mise en jeu par le premier système avec l'élasticité mise en 

 jeu par des vibrations toujours dirigées dans son plan, mais 

 parallèles à l'intersection des plans des deux systèmes d'ondes; 

 puis en changeant le plan des ondes sans changer la direc- 

 tion de ces nouveaux déplacements, on comparera dans le 

 plan du second système d'ondes l'élasticité qu'ils développent 

 avec celle qui est excitée par les vibrations de ce second sys- 

 tème. En un mot, les variations d'inclinaison de la surface 

 des ondes relativement aux axes du milieu vibrant n'appor- 

 tant aucun changement dans la force élastique tant que la 

 direction des déplacements moléculaires reste la même, le 



