SUR LA DOUBLE REFRACTION. xll 



pagation des ondes lumineuses; mais il n'en est pas ainsi de 

 l'autre composante , qu'il faudrait combiner avec la première 

 composante parallèle au rayon vecteur, pour avoir toute la 

 force élastique excitée dans le plan des ondes. 



On remarquera que pour ce cas général, la force élas- 

 tique qui propage les ondes ne serait pas parallèle aux dé- 

 placements qui l'ont produite, d'où résulterait dans les vi- 

 brations qui passent d'une tranche à l'autre un changement 

 graduel de leur direction et par conséquent de l'intensité de 

 la force élastique qu'elles mettent en jeu, ce qui rendrait 

 très -difficile le calcul de leur propagation et empêcherait 

 d'y appliquer la loi ordinaire d'après laquelle la vitesse de 

 propagation est proportionnelle à la racine carrée de l'élasti- 

 cité mise en jeu, loi que nous' n'avons démontrée applicable 

 que pour le cas particulier où la direction des vibrations et 

 l'élasticité restent constantes d'une tranche à l'autre. 



Mais il existe toujours dans chaque plan deux directions 

 rectangulaires telles que les forces élastiques excitées par 

 des déplacements parallèles à chacune d'elles étant décom- 

 posées en deux autres forces, l'une parallèle et l'autre per- 

 pendiculaire à cette direction, la seconde composante se 

 trouve perpendiculaire au plan ; en sorte que les vibrations 

 sont uniquement propagées par une forcé élastique parallèle 

 aux déplacements primitifs, qui conserve ainsi dans leur 

 trajet la même direction et la même intensité. Or, quel que 

 soit le sens des vibrations incidentes , on pourra toujours 

 les décomposer suivant ces deux directions rectangulaires 

 dans le plan diamétral parallèle aux ondes, et ramener ainsi 

 le problème de leur marche au calcul des vitesses de pro- 

 pagation des vibrations parallèles à ces deux directions, 



