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calcul facile à faire d'après le principe que les vitesses de 

 propagation sont proportionnelles aux racines carrées des 

 élasticités mises en jeu , qui devient alors rigoureusement 

 applicable. 



Les petits déplacements parallèles aux axes dune section 

 diamétrale quelconque de la surface d'élasticité, ne tendent 

 point à écarter les molécules des tranches suivantes du 

 plan normal mené par leur direction. 



Je vais démontrer que le plus grand et le plus petit rayon 

 vecteur, ou les deux axes de la section diamétrale, jouissent 

 de la propriété que je viens d'énoncer ; c'est-à-dire , que les 

 déplacements suivant chacun de ces deux axes excitent des 

 forces élastiques dont la composante perpendiculaire à leur 

 direction se trouve en même temps perpendiculaire au plan 

 de la section diamétrale. 



En effet, soit x=By+Cz l'équation du plan sécan* pas- 

 sant par le centre de la surface d'élasticité : l'équation de 

 condition, qui exprime que ce plan contient le rayon vec- 

 teur dont les inclinaisons sur les axes des x, des y et des z', 

 sont respectivement X, Y et Z, est 



cos.X=Bcos Y-+- Ccos.Z. 



On a d'ailleurs entre les angles X, Y et Z la relation 



eos.'X-t-cos.'Y+cos.'Z^ i, 



et pour équation de la surface d'élasticité 



v' = a' cos. * X -+- b' cos. 1 Y + c' cos." Z. 



