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ondes seront respectivement égales à la moitié du demi-axe 

 de la section diamétrale auquel les vibrations sont parallè- 

 les. Ces deux demi-axes étant généralement inégaux, les 

 deux systèmes d'ondes parcourront le milieu avec des vi- 

 tesses différentes, et cesseront d'être parallèles en sortant du 

 milieu réfringent, si la surface d'émergence est oblique à 

 celle des ondes, de manière que la différence des vitesses 

 entraîne une différence de réfraction. Quant aux plans de 

 polarisation des deux faisceaux divergents, ils seront perpen- 

 diculaires entre eux, puisque leurs vibrations sont rectangu- 

 laires. 



Il y a deux plans diamétraux qui coupent la surface d'élas- 

 ticité suivant des cercles. 



Il est à remarquer que la surface 



<v*=a'cos.'\ + b'cos.' Y + c'cos/Z, 



qui représente les lois de l'élasticité de tout milieu dont les 

 groupes moléculaires ont leurs axes d'élasticité parallèles, 

 peut être coupée suivant deux cercles par deux plans menés 

 suivant son axe moyen et également inclinés sur chacun de 

 deux autres axes. 



En effet, remplaçons les coordonnées polaires par des 

 coordonnées rectangulaires dans cette équation qui devient 



ainsi, 



(#* + f + z')'=a'x' +by -hc 1 z* : 



la section circulaire faite dans cette surface peut toujours 

 être considérée comme appartenant en même temps à la sur- 

 face d'une sphère x' + y" + z' = r'; sa circonférence devra 



