SUR LA DOUBLE REFRACTION. I I O, 



azimut quelconque, ils n'e'prouveront dans le cristal ni dou- 

 ble réfraction, ni déviation de leur plan de polarisation; 

 ainsi ces deux directions jouiront des propriétés de ce qu'on 

 appelle improprement les axes du cristal , et que je nom- 

 merai axes optiques , pour les distinguer des trois axes rec- 

 tangulaires d'élasticité, qu'on doit considérer, à mon avis, 

 comme les véritables axes du milieu doué de la double ré- 

 fraction. 



Il n'y a jamais plus de deux axes optiques dans les milieux 

 réfringents dont les axes d'élasticité ont partout la même 

 direction. 



Une conséquence remarquable du calcul que nous venons 

 de faire, c'est qu'un corps constitué comme nous le suppo- 

 sons , c'est-à-dire dont les particules sont disposées de ma- 

 nière que les axes d'élasticité pour chaque point du milieu 

 vibrant soient parallèles dans toute son étendue, ne peut 

 pas avoir plus de deux axes optiques. Ils se réduisent à un 

 seul lorsque deux des demi-axes a, b , c de la surface d'élas- 

 ticité sont égaux entre eux : lorsque a est égal à b, par 

 exemple, A.=o, les deux sections circulaires se confondent 

 avec le plan &&?>xy , et les deux axes optiques qui leur sont 

 perpendiculaires, avec l'axe des z, ou l'axe c de la surface 

 d'élasticité, qui devient alors une surface de révolution. C'est 

 le cas des cristaux que l'on désigne sous le nom de cristaux 

 a un axe, tels que le spath calcaire. Quand les trois axes 

 d'élasticité sont égaux entre eux, l'équation de la surface 

 d'élasticité devient celle d'une sphère; les forces ne varient 

 plus avec la direction des déplacements moléculaires, et le 



