120 MEMOIRE 



milieu vibrant ne jouit plus de la double réfraction : c'est ce 

 qui parait avoir lieu dans tous les corps cristallisés en cubes. 

 Jusqu'à présent nous n'avons calculé que la vitesse de 

 propagation des oncles lumineuses mesurée perpendiculai- 

 rement à leur plan tangent, sans chercher à déterminer la 

 forme des ondes dans l'intérieur du cristal et l'inclinaison 

 des rayons sur leur surface. Tant qu'il ne s'agit de calculer 

 les effets de la double réfraction que pour des ondes inci- 

 dentes sensiblement planes , c'est-à-dire qui émanent d'un 

 point lumineux suffisamment éloigné, il suffit de déterminer 

 les directions relatives du plan de l'onde en dedans et en de- 

 hors du cristal , puisqu'on trouve ainsi l'angle que l'onde 

 émergente fait avec l'onde incidente , et par conséquent l'in- 

 clinaison mutuelle des deux lignes suivant lesquelles il faudrait 

 diriger successivement le rayon visuel ou l'axe d'une lunette 

 pour voir le point de mire, d'abord directement, et ensuite à 

 travers le prisme de cristal : je dis le prisme , car si la plaque 

 de cristal avait ses faces parallèles , l'onde émergente serait 

 parallèle à l'onde incidente , dans le cas que nous considé- 

 rons, où le point lumineux est supposé à l'infini , quelle que 

 fût d'ailleurs l'énergie de la double réfraction et la loi des 

 vitesses de propagation dans l'intérieur du cristal. Il ne peut 

 donc y avoir de séparation angulaire sensible des images 

 ordinaire et extraordinaire dans ce cas, qu'autant que la 

 plaque cristallisée est prismatique ; et pour calculer les angles 

 de déviation de faisceaux ordinaire et extraordinaire, qui 

 par leur différence donnent l'angle de divergence des deux 

 images, il suffit de déterminer la vitesse de propagation 

 de chaque système d'ondes dans le cristal d'après la direc- 

 tion de son plan relativement aux axes. 



