12.9. MEMOIRE 



et en intensité la résultante de tous ces systèmes d'ondes 

 élémentaires. Le premier rayon arrivé en ce point est celui 

 qui a suivi la direction G H perpendiculaire à CE, et les 

 rayons g H et g H partis des autres points g et g , situés à 

 droite et à gauche de G, se trouveront en arrière dans leur 

 marche d'un nombre entier ou fractionnaire d'ondulations, 

 d'autant plus grand que ces points s'écarteront davantage 

 du point G. Si maintenant on divise CA de telle sorte qu'il 

 y ait toujours une différence d'une demi-ondulation entre 

 les rayons émanés de deux points de division consécutifs, il 

 est aisé de voir qu'en raison de l'éloignement de H , qui est 

 très-grand relativement à une longueur d'ondulation, les 

 petites parties dans lesquelles on aura divisé CA devien- 

 dront sensiblement égales entre elles pour les rayons qui 

 font avec GH des angles un peu prononcés; on peut donc 

 admettre que les rayons envoyés par deux parties consé- 

 cutives se détruiront mutuellement dès qu'ils auront une 

 obliquité prononcée sur GH, ou plus rigoureusement, que 

 la lumière envoyée par une de ces parties sera détruite par 

 la moitié de la lumière de Celle qui la précède et la moitié 

 de la lumière de celle qui la suit; car sa largeur ne diffère 

 de la moyenne arithmétique de celles entre lesquelles elle 

 est située, que d'une très-petite quantité du second ordre : de 

 plus, les rayons envoyés par ces trois parties doivent avoir 

 sensiblement la même intensité , quelle que soit la loi de 

 leur variation d'intensité autour des centres d'ébranlement, 

 puisque étant sensiblement parallèles entre eux ( à cause de 

 l'éloignement de H ), ils sont dans les mêmes circonstances ( i). 



(i) On peut faire pour les intensités de ces rayons la même observation 



