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seront les mêmes pour les différents points A', H, h , etc. 

 de l'onde émergente, situés à une dislance suffisante de la 

 surface C A, quelle que soit d'ailleurs la forme de l'intégrale, 

 et qu'en conséquence l'intensité et la position de l'onde résul- 

 tante seront les mêmes dans chacun de ces points ; elle sera 

 donc parallèle à CE, lieu géométrique des premiers ébran- 

 lements; les formules d'intégration la placent à un quart 

 d'ondulation en arrière de ce plan ; mais cela ne change 

 rien à sa direction, la seule chose qui détermine celle du 

 rayon visuel ou de l'axe de la lunette avec laquelle on ob- 

 serve le point de mire(i). Ainsi les sinus des angles BAC et 

 CAE de la surface réfringente avec les ondes incidente et 

 réfractée, sont entre eux comme les longueurs CB et AE, 

 c'est-à-dire comme les vitesses de propagation de la lumière 

 dans les deux milieux contigus. 



Nous voyons donc que pour calculer les effets prismatiques 

 des milieux doués de la double réfraction, quand le point de 

 mire est à l'infini et qu'en conséquence l'onde incidente est 

 plane, il suffit de connaître la vitesse de propagation des 

 ondes ordinaires et extraordinaires dans l'intérieur du cristal 

 pour chaque direction du plan de l'onde, cette vitesse étant 

 mesurée perpendiculairement à ce plan. Or c'est ce que don- 

 nent le plus grand et le plus petit rayon vecteur de la section 

 diamétrale faite dans la surface d'élasticité par le plan de 

 l'onde. Mais lorsque le point de mire est très-rapproché du 



(i) J'ai cru utile de répéter ici d'une manière abrégée 1 explication que 

 j'ai donnée de la loi de Descartes pour la réfraction ordinaire , dans la 

 dernière note de mon Mémoire sur la diffraction, alin d'épargner au lec- 

 teur la peine d'y avoir recours. 



