SUR LA DOUBLE REFRACTION. 125 



milieu réfringent et qu'on emploie un cristal dont la double 

 réfraction est très-forte, tel que le spath calcaire, dans lequel 

 la courbure des ondes diffère beaucoup de celle d'une sphère, 

 il devient nécessaire de connaître la forme de ces ondes. 



Principe qui détermine la direction des rayons réfractés, 

 lorsque le point de mire n'est pas assez éloigné pour 

 qu'on puisse faire abstraction de la courbure des, ondes 

 lumineuses. 



Afin de me faire comprendre plus aisément, je prendrai 

 un cas bien simple, celui où le point de mire est situé dans 

 l'intérieur du cristal , ou bien contre sa surface inférieure. 

 Soient M (fig. 8) le point lumineux, EC la surface supé- 

 rieure de la plaque par laquelle sortent les rayons; soient 

 MA, Ma, Ma', des rayons partis du point lumineux suivant 

 une direction telle qu'ils viennent frapper l'ouverture bU de 

 l'œil ou de l'objectif de la lunette; je suppose que la courbe 

 b B b' représente le lieu géométrique des ébranlements de pre- 

 mière arrivée partis de la surface réfringente EC; elle sera 

 parallèle, comme nous l'avons vu, à l'onde résultant de tous 

 les ébranlements élémentaires. Or c'est de la direction de 

 l'élément de l'onde émergente qui vient tomber sur l'ouver- 

 ture de la pupille que dépend la position de l'image du point 

 lumineux sur la rétine et par conséquent la direction du 

 rayon visuel, qui est perpendiculaire à l'élément de l'onde; 

 c'est donc la direction de cet élément ou de sa normale qu'il 

 s'agit de déterminer. Cette normale est le rayon A B de plus 

 prompte arrivée sur le milieu B de l'élément, puisque cet 

 élément est tangent à la sphère décrite du point A comme 



