I2t) MÉMOIRE 



centre. Il ne s'agit donc que de chercher entre tous les rayons 

 brisés MiîB, MAB, Ma'B celui qui apportera le premier 

 ébranlement en B, et sa direction hors du cristal sera celle 

 suivant laquelle on verra le point de mire. 



Mais la section faite dans la surface d'élasticité ne fournit 

 pas immédiatement les quantités nécessaires pour déterminer 

 les intervalles de temps compris entre les arrivées de l'ébran- 

 lement parti de M aux points a, A, a ; car elle ne donne la 

 vitesse de propagation qu'autant que l'on connaît la direction 

 du plan sécant ou de l'élément de l'onde auquel il est paral- 

 lèle, et il est à remarquer de plus que la vitesse de propa- 

 gation a toujours été censée comptée dans cette construction 

 sur la perpendiculaire au plan de l'onde, tandis qu'il faudrait 

 ici l'avoir sur la direction du rayon; car, ainsi que nous 

 venons de le dire, le problème se réduit à chercher le rayon 

 de première arrivée. Il .est donc nécessaire de calculer d'a- 

 bord les vitesses de propagation de l'onde dont le centre est 

 en M suivant les différents rayons M«,MA, Ma', c'est-à-dire 

 les longueurs de ces rayons comprises entre le centre M et 

 la surface de l'onde au bout d'un temps déterminé, ou en 

 d'autre termes l'équation de la surface de l'onde. 



Théorème sur lequel repose le calcul de la surface des ondes. 



Soit C (fig. g) un centre d'ébranlement, ARBD la posi- 

 tion de l'onde émanée de C, après l'unité de temps, que je 

 prends assez grande pour que la distance de l'onde au point 

 C contienne beaucoup d'ondulations, ou en d'autres termes, 

 pour que la longueur d'ondulation soit négligeable à l'égard 

 de cette distance. Cela posé, concevons une onde plane in- 



