SUR LA DOUBLE REFRACTION. I27 



définie ON passant par le même point C : je dis qu'au bout 

 de l'unité de temps elle aura dû se transporter parallèlement 

 à elle-même dans la position on tangente à la courbe ARBD. 

 En effet, soit R le point de contact; cherchons la résultante 

 de tous les systèmes d'ondes élémentaires émanés des diffé- 

 rents points de ON qui arrivent en R; on voit que par les 

 raisons exposées précédemment, il n'y aura que les rayons 

 tels que cR, c'R peu inclinés sur CR qui concourront d'une 

 manière efficace à la composition du mouvement oscillatoire 

 en R. Soient c et c' deux centres d'ébranlement, d'où vien- 

 nent ces rayons peu obliques sur CR; au bout de l'unité de 

 temps, ils auront envoyé les deux ondes arbd et a r b' d' 

 absolument pareilles à l'onde ARBD et tangentes au même 

 plan on dans les points r et r' ; ainsi elles arriveront en R 

 un peu plus tard que l'onde émanée de C; CR. est donc le 

 chemin de première arrivée de l'ébranlement en R. Il est à 

 remarquer d'abord que tout est symétrique de part et d'autre 

 du minimum dans un petit intervalle tel que celui que nous 

 considérons , et qu'ainsi les mouvements oscillatoires qui 

 viennent par les rayons correspondants cR et c'R et sont 

 légèrement obliques au plan on , formeront ensemble des 

 mouvements composés exactement parallèles à ce plan , 

 comme le mouvement oscillatoire qui vient de C; on pour- 

 rait en dire autant de deux autres points correspondants quel- 

 conques situés hors du plan de la figure; donc déjà le mouve- 

 ment oscillatoire aura la direction qu'il doit avoir dans l'onde 

 on. Quant à la position de l'onde résultante, elle se trouve 

 en arrière du point R d'un quart d'ondulation, en intégrant 

 parallèlement et perpendiculairement au plan de la figure; 

 mais dans un calcul où nous avons considéré la longueur 



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