128 MEMOIRE 



d'ondulation comme négligeable vis-à-vis la distance CR, 

 nous pouvons dire que l'onde ON est effectivement arrivée 

 en R au bout de l'unité de temps : en faisant un raisonne- 

 ment semblable pour chacun des autres points de on, on 

 prouverait de même que les ébranlements résultant de tous 

 ceux qui partent de ON y arrivent aussi au bout de l'unité 

 de temps , et en conséquence que l'onde entière se trouve en 

 cet instant transportée en on. On démontrerait de même 

 que toute autre onde plane PQ passant par le point C serait 

 au bout de l'unité de temps dans la position parallèle pq 

 tangente à la même surface courbe A RRD; donc cette surface 

 doit être tangente à la fois à tous les plans occupés au bout de 

 l'unité de temps par toutes les ondes planes indéfinies parties 

 de C : or nous connaissons leurs vitesses relatives de propa- 

 gation mesurées dans des directions perpendiculaires à leurs 

 plans , et nous pourrons en conséquence déterminer leurs 

 positions au bout de l'unité de temps et en conclure l'équa- 

 tion de la surface de l'onde émanée du point C. De cette 

 manière, la question est réduite au calcul d'une surface en- 

 veloppe. 



Calcul de la surface des ondes dans les milieux doués de la 

 double réfraction. 



En conséquence, l'équation d'un plan qui passe par le 

 centre de la surface d'élasticité étant z^mx-h ny, celle du 

 plan parallèle auquel la surface de l'onde doit être tangente 

 sera z = mx -+- ny -+- C , C étant déterminé de manière que 

 la distance de ce plan à l'origine des coordonnées soit égale 

 au plus grand ou au plus petit rayon vecteur de la surface 



