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directions sont précisément celles que nous venons de cher- 

 cher, puisque, ainsi que nous l'avons démontré, tout petit 

 déplacement parallèle au plus grand ou au plus petit rayon 

 vecteur d'une section diamétrale quelconque excite dans le 

 plan de cette section une force parallèle au même rayon vec- 

 teur, l'autre composante étant toujours perpendiculaire à 

 ce plan. 



Des milieux constitués connue on l'a supposé, ne peuvent 

 pas offrir plus de deux images du même objet. 



Ainsi les deux modes de vibration qui se propagent sans 

 déviation de leurs oscillations ni changement de vitesse, 

 s'exécutent suivant des directions rectangulaires, c'est-à-dire 

 de la manière la plus indépendante; et comme il n'y a d'ail- 

 leurs que deux valeurs de -v' ou de l'élasticité qu'elles met- 

 tent en jeu, il ne saurait y avoir que deux systèmes d'ondes 

 parallèles au plan de l'onde incidente, quelle que soit la 

 direction primitive du mouvement vibratoire, puisqu'il peut 

 toujours être décomposé suivant ces deux directions. Si 

 donc on taille en prisme un cristal constitué comme nous 

 supposons le milieu vibrant, c'est-à-dire, de telle manière 

 que les axes d'élasticité soient parallèles dans toute son 

 étendue, on ne devra jamais apercevoir que deux images 

 d'un point de mire très-éloigné. Il en est de même encore 

 lorsque ce point est assez près du cristal pour qu'il faille 

 tenir compte de la courbure de l'onde. 



En effet, il résulte du principe du chemin de plus prompte 

 arrivée et de la construction que Huygens en a déduite pour 

 déterminer la direction du rayon réfracté, que le nombre 



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