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des images est égal à celui des points de contact des plans 

 tangents qu'on peut mener du même côté par une droite aux 

 surfaces des différentes ondes dans lesquelles la lumière se 

 divise en traversant le cristal. Or, il est évident que par la 

 même droite et du même côté de leur centre commun , on 

 ne peut leur mener que deux plans tangents; car si l'on pou- 

 vait en mener trois, il serait également possible de mener 

 trois plans tangents parallèles du même côté du centre des 

 ondes, d'où résulterait trois distances différentes de ces 

 plans tangents au centre, et par conséquent trois vitesses de 

 propagation pour les ondes planes indéfinies parallèles à un 

 même plan; et nous venons de démontrer qu'il ne saurait 

 y en avoir plus de deux. Par la même raison, il ne peut pas 

 y avoir plus de deux points de contact, car l'existence de trois 

 points de contact rendrait possible celle de trois plans tan- 

 gents parallèles. 



Suite du calcul de la surface des ondes. 



Mais en calculant l'équation de la surface des ondes, le 

 degré de cette équation va nous montrer plus clairement 

 encore qu'il est impossible de leur mener par une droite 

 plus de deux plans tangents du même côté du centre. 



L'équation d'un plan qui passe par le centre de la surface 



d'élasticité étant 



z = m x -t- n y , 



Celle qui détermine les deux valeurs du plus grand et du 

 plus petit rayon vecteur compris dans cette section diamé- 

 trale est , comme nous venons de le voir, 



(a' — v') {C — v')n' + {b* — v') {c' — <v')m' + 

 (a 1 —^) (b' — v') = o (A). 



