SUR LA DOUBLE REFRACTION. l4l 



perpendiculairement à ces rayons le plan AB, qui représen- 

 tera un élément de l'onde incidente au commencement de 

 l'unité de temps, en supposant AB très-petit relativement à 

 la distance du point lumineux. Maintenant, si par le point ï 

 on mène une droite parallèle à l'intersection de ce plan 

 avec la face du cristal, cette ligne projetée en T (ï) sera l'in- 

 tersection de la surface avec l'élément AB de l'onde au bout 

 de l'unité de temps ; c'est donc par cette droite qu'il faut 

 mener un plan tangent aux ondes formées dans le cristal au 

 bout du même intervalle de temps, et dont les centres sont 

 situés sur la première intersection A : les points de contact M 

 et N avec les deux nappes de la surface de ces ondes déter- 

 mineront les deux directions AN et A M des deux rayons ré- 

 fractés, qui en général ne coïncideront pas avec le plan de 

 la figure. La même construction serait applicable à des 

 ondes d'une forme quelconque, et le principe général du 

 chemin de plus prompte arrivée ramène tous les problèmes 

 sur la détermination des rayons réfractés au calcul de la sur- 

 face que l'onde affecte dans le milieu réfringent. 



Détermination des axes d'élasticité et des trois constantes 

 a, b, et c, de l'équation de l'onde. 



Pour le cas qui fait l'objet de ce Mémoire, la surface de 

 l'onde est représentée par l'équation (D) : les directions de 

 ses axes sont données par l'observation, et doivent offrir pro- 

 bablement dans chaque cristal une relation très-simple avec 



(ï) Le plan de la figure est supposé perpendiculaire à l'intersection du 

 plan AB avec la surface AT du cristal. 



