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de l'onde mesurées perpendiculairement à son plan au 

 moyen de l'équation (C), qui représente la section faite 

 dans la surface d'élasticité par un plan diamétral parallèle à 

 l'onde, et dans laquelle m et n sont donnés dès que l'on 

 connaît la direction de l'onde réfractée. Ces deux vitesses 

 une fois connues, il devient facile d'en conclure la direction 

 et la divergence des deux faisceaux ou des deux systèmes 

 d'ondes émergents. Si l'on voulait d'ailleurs pousser plus loin 

 l'exactitude, il faudrait déterminer avec la vitesse ainsi cal- 

 culée une nouvelle direction plus approchée du rayon ou 

 du plan de l'onde dans le cristal, et calculer de nouveau la 

 vitesse correspondante, à l'aide de l'équation (D) ou de 

 l'équation (C), selon qu'on voudrait obtenir la vitesse me- 

 surée sur le rayon ou la normale au plan de l'onde ; puis 

 on en conclurait la direction de chacun des deux faisceaux 

 émergents. Cette méthode est tout aussi exacte et bien moins 

 pénible que l'emploi des formules dont nous venons de par- 

 ler, qui seraient sans doute très - compliquées. Elle peut 

 même s'appliquer aux cristaux dont la double réfraction 

 est la plus énergique, en répétant l'opération un nombre de 

 fois suffisant. 



Quand il s'agit de vérifier la loi des vitesses par une expé- 

 rience de diffraction, il suffit de considérer la vitesse de 

 propagation de l'onde réfractée mesurée perpendiculaire- 

 ment à son plan; c'est même la méthode la plus simple, 

 parce que l'expérience donne immédiatement la différence 

 entre les nombres des ondulations exécutées dans l'épaisseur 

 des plaques, dont il est aisé de conclure immédiatement la 

 différence de marche des deux systèmes d'ondes, puisque 

 ces nombres sont égaux à l'épaisseur de la plaque divisée 





