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les propriétés optiques de ce qu'on appelle rayon dans le 

 système de l'émission. Ainsi, quand on veut traduire les 

 résultats de la première théorie dans le langage de la seconde, 

 il faut toujours supposer que la ligne parcourue par les mo- 

 lécules lumineuses, dans l'hypothèse de l'émission, a la même 

 direction que le rayon mené du centre de l'onde au point 

 de sa surface que l'on considère. Ce que nous avons dit pré- 

 cédemment pour établir ce principe aura peut-être paru 

 suffisant : nous croyons utile cependant de l'appuyer encore 

 sur une nouvelle considération tirée d'une autre manière 

 déjuger par expérience de la direction du rayon réfracté. 



Nouvelle considération qui montre encore que le rayon 

 vecteur de la surface de l'onde est bien la direction du 

 rayon lumineux. 



Supposons, comme tout-à-l'heure, que l'onde incidente 

 soit plane et parallèle à la surface d'entrée du cristal, mais 

 que l'écran percé d'un petit trou, soit placé sur la pre- 

 mière face au lieu d'être sur la seconde, et qu'on veuille 

 juger de la direction du rayon réfracté par le point D 

 ( fig. 12.) où la lumière ainsi introduite va frapper la seconde 

 face : le point que l'on regardera comme répondant à l'axe 

 du faisceau lumineux sera le centre D des petits anneaux 

 brillants et obscurs projetés sur la face FD, et c'est en ce 

 point central que se trouvera le maximum de lumière, si le 

 trou m. n est assez petit relativement à la distance ED. La 

 position du centre D est déterminée par la condition que les 

 rayons partis des divers points m et n de la circonférence de 

 l'ouverture arrivent en même temps en D ; ce point doit être 



