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séquent ED sera sous ce rapport, comme sous tous les au- 

 tres, la direction du rayon lumineux dans le cristal. Main- 

 tenant, si l'on supprime l'écran, on devra dire encore* que 

 les rayons réfractés qui partent des différents points de l'onde 

 incidente, considérée alors comme indéfinie, sont parallèles 

 à ED, c'est-à-dire au rayon vecteur dirigé vers le point de 

 la surface d'une onde intérieure pour lequel le plan tangent 

 est parallèle à l'onde réfractée. 



Le sens qu'il faut attacher au mot rayon lumineux étant 

 ainsi bien établi , on voit que l'ellipsoïde construit sur les 

 mêmes axes rectangulaires que la surface d'élasticité donne 

 rigoureusement , par les deux demi-axes de sa section dia- 

 métrale, les vitesses des l'ayons réfractés perpendiculaires a 

 cette section, comme la construction analogue faite dans la 

 surface d'élasticité donne les vitesses de propagation des 

 ondes parallèles à la section diamétrale, ces vitesses étant 

 comptées perpendiculairement au plan des ondes. Ainsi 

 comprise, la première construction est une conséquence ma- 

 thématique de la seconde , et représente les phénomènes 

 d'une manière aussi rigoureuse, quelle que soit d'ailleurs 

 l'énergie de la double réfraction ou l'inégalité des trois axes 

 a, b, c. 



En traduisant dans le langage du système de l'émission la 

 loi d'Huygens pour la double réfraction du spath d'Islande, 

 M. deLaplacea trouvé par une élégante application du prin- 

 cipe de la moindre action, que la différence entre les carrés 

 des vitesses des deux faisceaux ordinaire et extraordinaire 

 était proportionnelle au carré du sinus de l'angle que le 

 rayon extraordinaire fait avec l'axe du cristal. Guidé par 

 l'ana'ogie, M. Biot a pensé que dans les cristaux à deux axes 



