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cristal sans y éprouver de double réfraction. Mais il est à 

 remarquer qu'en général ces rayons rencontrent oblique- 

 ment l'élément de la surface des ondes lumineuses, auquel 

 ils correspondent : or nous avons fait remarquer précédem- 

 ment que si la surface du cristal était parallèle à cet élément 

 ou à son plan tangent, la direction normale serait celle 

 qu'il faudrait donner au faisceau incident pour qu'il n'éprou- 

 vât pas de double réfraction en pénétrant dans le cristal ; 

 d'où il semblerait qu'on devrait aussi donner le nom d'axes 

 optiques à ces deux directions des rayons incidents, qui ne 

 coïncident pas avec les deux normales aux sections circu- 

 laires de l'ellipsoïde; ainsi, la direction des axes optiques 

 serait différente, selon qu'on la jugerait d'après la direction 

 des rayons incidents , perpendiculaires à la fois à la surface 

 des ondes incidentes et des ondes réfractées , ou d'après la 

 direction des rayons réfractes correspondant à ces ondes. A 

 la vérité, cette différence est très-légère dans presque tous 

 les cristaux à deux axes ; mais il en est quelques-uns où elle 

 devient plus sensible et où l'on ne peut plus confondre les 

 deux directions : celle à laquelle il paraît le plus convenable 

 de donner le nom d'axe optique du cristal est la direction 

 des rayons réfractés qui le parcourent sans éprouver de 

 double réfraction ; en adoptant cette définition , la loi du 

 produit des sinus des angles qu'un rayon quelconque fait 

 avec les deux axes optiques, devient une conséquence rigou- 

 reuse de notre théorie , ainsi que nous venons de le dé- 

 montrer. 



Jusqu'ici nous nous sommes occupés uniquement de la 

 vitesse et de la direction des ondes et des rayons; nous allons 

 chercher maintenant leurs plans de polarisation. 



