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( Précis élémentaire de physique expérimentale, tom. n, pag. 

 5o2. ) 



Les lignes que M. Biot appelle ici les axes du cristal, sont 

 celles que nous avons nommées axes optiques. Nous avons 

 remarqué que pour accorder le mieux possible le langage du 

 système des ondulations avec celui de l'émission, il fallait 

 appeler axe optique la direction suivant laquelle les rayons 

 lumineux parcourent le cristal sans y subir la double réfrac- 

 tion; et en adoptant cette définition, nous avons démontré 

 que la loi du produit des deux sinus était une conséquence 

 rigoureuse de notre théorie. Il n'en est plus de même de la 

 règle de M. Biot relative à la détermination des plans de 

 polarisation. Son énoncé ne s'accorde pas rigoureusement 

 avec ia construction que nous venons de déduire des pro- 

 priétés de la surface d'élasticité; parce que les angles dièdres 

 divisés en deux parties égales par les plans de polarisation, 

 d'après cette construction, sont menés suivant la normale à 

 l'onde et les deux normales aux sections circulaires de la 

 surface d'élasticité, et qu'en général la normale à l'onde ne 

 coïncide pas tout-à-fait avec la direction du rayon réfracté, 

 ni les normales aux sections circulaires de la même surface 

 avec les véritables axes optiques, qui sont les perpendicu- 

 laires aux sections circulaires de l'ellipsoïde. A la vérité, le 

 théorème de géométrie que nous venons de démontrer pour 

 la surface d'élasticité s'applique également à l'ellipsoïde; mais 

 le plus grand et le plus petit rayon vecteur de la section 

 diamétrale faite dans l'ellipsoïde perpendiculairement à la 

 direction du rayon lumineux, ne donnent plus la direction 

 de ses vibrations ; en sorte que les plans qui leur sont per- 

 pendiculaires ne sont plus les véritables plans de polarisa- 

 tion des ondes réfractées. La règle de M. Biot ne s'accorde 



