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et par conséquent celle de la normale à la section circulaire 

 de l'ellipsoïde, que nous avons nommée axe optique. On 

 trouve pour les tangentes des angles que ces trois rayons 

 vecteurs font avec l'axe des x : 



tang.OAW^v/gEg; tang.LAT=f A/f 



— b' 



tang.EAT= \/— 



On voit que ces expressions ne diffèrent entre elles que par 

 les facteurs -, — , qui s'approchent beaucoup de i dans la 



plupart des cristaux. 



Tous les rayons ordinaires ou extraordinaires, parallèles 

 à LA, parcourent le cristal dans le même intervalle de temps 

 et avec la même vitesse (i), puisqu'ils suivent d'ailleurs le 

 même chemin; mais ils divergent nécessairement en dehors 

 du cristal, parce que les deux plans tangents menés par le 

 point L aux deux nappes de la surface de l'onde, font entre 

 eux un angle sensible : au contraire, les rayons AE et AO, 

 qui emploient aussi le même temps à traverser la plaque 

 ts t's, tout en suivant l'un et l'autre des directions diffé- 

 rentes, redeviennent parallèles entre eux en dehors du 

 cristal. 



Quand on fait varier l'inclinaison de la face de sortie du 



(i) Quelles que soient les directions des faces d'entrée et de sortie, 

 puisque ces rayons suivent la même route LA; tandis que les rayons EA et 

 OA n'emploient exactement le même temps à parcourir la plaque cristal- 

 lisée que lorsque ses faces ts et t' s' sont parallèles à l'une des sections 

 circulaires de la surface d'élasticité. 



