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appelle faisceau ordinaire, par analogie avec la dénomination 

 adoptée pour les cristaux à un axe, est celui dont les varia- 

 tions de vitesse sont les moins sensibles : or il est aisé de voir 

 que c'est celui dont le plan de polarisation divise en deux 

 parties égales l'angle dièdre aigu compris entre les plans 

 menés par la direction des rayons lumineux et les deux axes 

 optiques; tandis que le plan de polarisation du faisceau qui 

 éprouve les plus grandes variations de vitesse, divise en deux 

 parties égales l'angle dièdre obtus, supplément du premier. 

 En effet, quelle que soit la direction du premier faisceau, 

 son plan de polarisation passant en dedans de l'angle aigu 

 QAP ( fig. i5) des deux axes optiques, sa trace sur le plan 

 de la ligure est comprise dans l'intérieur de cet angle, et 

 par conséquent la projection du diamètre de l'ellipsoïde per- 

 pendiculaire au plan de polarisation, qui est normale à la 

 trace de ce plan, se trouve comprise nécessairement dans 

 l'angle aigu M AN ou M'A'N' des deux sections circulaires, 

 puisqu'elles sont normales aux axes optiques PP' et QQ'; 

 donc ce diamètre ne peut rencontrer la surface de l'ellip- 

 soïde en dehors des deux parties dont les projections ont 

 pour limites MBNA et MBNA; mais si du point A comme 

 centre, et d'un rayon égal à celui des sections circulaires, 

 ou décrit une sphère, sa surface passera par-dessous celle 

 de l'ellipsoïde dans ces deux parties. Ainsi aucun des dia- 

 mètres de l'ellipsoïde projeté dans l'espace angulaire M AN, 

 M'A'N', ne sera plus petit que le diamètre MM' des sections 

 circulaires, qui est égal à l'axe moyen de l'ellipsoïde; la 

 longueur des rayons vecteurs répondant à cette partie de la 

 surface a donc pour limites d'une part le demi-grand-axe, 

 et de l'autre le demi-axe moyen. On démontrerait de même 



