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ordinaire, comme passant da;;s l'angle aigu des deux axes 

 optiques. La vitesse de ce même faisceau devient égale à b 

 quand la lumière traverse le cristal parallèlement à l'axe 

 des x, parce qu'alors le plan diamétral perpendiculaire à 

 cette direction coupe l'ellipsoïde suivant une ellipse dont le 

 plus grand rayon vecteur est b ; d'ailleurs le plan perpen- 

 diculaire à b ou le plan de polarisation correspondant ap- 

 partient à la réfraction ordinaire; car il est encore contenu 

 dans l'angle aigu formé par les deux plans menés suivant le 

 rayon lumineux et chacun des axes optiques, angle dièdre 

 qui devient alors égal à zéro, ces deux plans se confondant 

 avec celui des deux axes optiques. Ainsi la théorie annon- 

 çait qu'il fallait que le faisceau ordinaire traversât le cris- 

 tal , tantôt suivant la direction qui divise en parties égales 

 l'angle obtus des deux axes, et tantôt perpendiculairement 

 à leur plan, pour éprouver les variations de vitesse les plus 

 sensibles; aussi est-ce d'après cette indication que j'ai fait la 

 première expérience par laquelle j'ai constaté l'existence de 

 ces variations. 



Je me suis particulièrement attaché aussi, dans mes expé- 

 riences, à rn'assurer que la vitesse de propagation des ondes 

 lumineuses dépend uniquement de la direction de leurs vi- 

 brations ou du plan de polarisation dans le cristal , et que 

 tant que ce plan ne change pas, la vitesse des rayons reste 

 constante, quelle que soit d'ailleurs leur direction. La dif- 

 fraction me donnait des moyens très-délicats pour aperce- 

 voir les plus légères différences de vitesse. A la vérité, la 

 topaze est le seul cristal sur lequel j'aie opéré jusqu'à pré- 

 sent; mais j'ai assez varié et multiplié mes observations pour 

 rn'assurer du moins que ce théorème était rigoureusement 

 exact dans la topaze, et l'on doit supposer par analogie qu'il 



