AUTOUR DE SON CENTRE DE GRAVITE. 2l> 



2 CA'e 2 cos.A 



, = -Cei' + 



nsin.X ' 



( 2 C — A — B)e a (B — A)e* , , , , , 



u = C« — ^ ; — -r- 1 — cos. 2.ab(nt + c). 



4n 4 n 



On peut remarquer que la quantité i est elle-même une con- 

 stante arbitraire; ce qui tient à ce que \dt exprime la somme 

 des projections sur le plan perpendiculaire à l'axe du plus 

 grand moment d'inertie C, des aires décrites pendant l'instant 

 dt par toutes les molécules de sphéroïde, multipliées par leurs 

 masses respectives. 



(6) Il faut donc mettre ces valeurs de £,yi et u, et celles 

 de ^ , et 9 dans l'équation (5) pour en déduire les valeurs 

 de (f,f) relatives aux six constantes prises deux à deux. 

 Mais quoique nous ayons tenu compte jusqu'ici des quantités 

 du second ordre par rapport à e , les différences partielles 

 de £,7], etc. relatives à cette quantité, et par conséquent les 

 valeurs de (n, e), (c , e), etc. qui en dépendent, ne seront 

 exactes qu'aux quantités près de cet ordre exclusivement; 

 c'est pourquoi nous nous bornerons à ce degré d'approxima- 

 tion pour toutes les valeurs de (/•,/')-, c'est-à-dire, que nous 

 rejeterons dans ces valeurs les termes dépendants du carré et 

 des puissances supérieures de e ; ce qui en rendra le calcul 

 plus facile. 



On trouve alors neuf de ces quantités égales à zéro, savoir, 



(ra,e)==o,(7&,c) = o,(rt,A)=o,(<?,À)==o,(c,A)=o,(c,gO = o, 



(c,l) = o, (X, /) = o, {g,l) = o; 

 et pour les autres, il vient 



(n,g) = C cos. \\ 



(»>)=-o, 



