DE LAIR ATMOSPHERIQUE. IJ 



celle de l'air atmosphérique dans_ un plus grand rapport 

 que l'inverse de leurs densités respectives. 



Après cet exposé de toutes les expériences que nous 

 avons faites sur l'écoulement de deux fluides aériformes par 

 des tuyaux de conduite de différens diamètres, nous allons 

 entrer dans la discussion de ces expériences et rechercher 

 la théorie qui les explique. 



il est évident d'abord, puisque la dépense du gaz diminue 

 à mesure qu'on allonge le tuyau dans lequel il se meut , que 

 cette diminution de dépense provient de la résistance que 

 le gaz éprouve à se mouvoir contre la paroi intérieure de 

 ce tuyau , soit que cette résistance doive être attribuée à 

 l'adhérence du gaz à la surface de cette paroi, soit qu'elle 

 doive être attribuée aux aspérités de celle-ci, ou bien enfin 

 à ces deux causes combinées. 



Il est évident, en second lieu, puisque l'effet de cette 

 résistance, à quelque cause qu'on l'attribue, se fait sentir 

 sur la masse entière du gaz en mouvement, que les couches 

 concentriques de ce gaz adhèrent les unes aux autres avec 

 une certaine force; d'où il arrive qu'une couche quelconque 

 est ralentie par la couche qui lui est contiguë du côté de 

 la paroi, et accélérée par la couche qui lui est contiguë en 

 allant vers le centre du tuyau. 



Et, comme on démontre que l'expression de cette adhé- 

 rence mutuelle des couches fluides les unes aux autres dis- 

 paraît de la somme des forces retardatrices dont ces couches 

 sont animées , et qu'il ne reste dans cette expression finale 

 que les résistances qui ont lieu à la paroi du tube, il s'en- 

 suit que cette résistance à la paroi est la seule que l'on ait 

 à déterminer. 



Il est évident, en troisième lieu, puisque le gazomètre 

 descend uniformément pendant l'écoulement des gaz, que ces 

 gaz se meuvent aussi uniformément dans les tubes qu'ils 



