DE LAIR ATMOSPHÉRIQUE. 25 



la paroi de la conduite jusqu'à son centre, on peut toujours 

 regarder la vitesse moyenne de toute la masse de gaz en 

 mouvement comme égale à la vitesse latérale augmentée d'une 

 certaine quantité , fonction du diamètre de la conduite , et 

 qui, augmentant avec lui, peut être représentée généralement 

 par une série composée de termes proportionnels aux puis- 

 sances successives de ce diamètre; de sorte qu'en appelant 

 V la vitesse latérale constante sous une même pression et sur 

 une surface de nature déterminée, et u la vitesse moyenne, 

 on aura toujours u~V-\-mD -+- n D' -t-oZ) ; +/)Z> , &c.; 

 et par conséquent notre formule générale deviendra celle-ci, 

 S Dh P , 



4/p'(K+mZ>+nû I + &c.) 2 • 



laquelle montre que le coefficient déterminé par l'expérience, 

 d'après l'observation de la vitesse moyenne, est toujours 

 d'autant moindre que le diamètre de la conduite est plus 

 grand; cependant nous l'avons trouvé de o m , 00 5 628 pour 

 des tuyaux de 3 pouces, et de o m , 0032 10 pour des tuyaux 

 de 7 lignes : d'où il suit que l'excès du premier de ces 

 coefficiens sur le second ne peut être attribué à la différence 

 qui existe entre la vitesse latérale et la vitesse moyenne du 

 fluide , différence qui est toujours une certaine fonction du 

 diamètre du tuyau dans lequel il se meut, mais que cet 

 excès doit être exclusivement attribué au degré de poli des 

 parois intérieures de ces tuyaux, lequel est beaucoup moindre 

 dans la grosse conduite en fonte de fer que dans les canons 

 de fusil vissés bout à bout. 



Il résulte des expériences dont nous venons de rendre 

 compte, et de la discussion à laquelle nous les avons sou- 

 mises , 



i.° que le gaz hydrogène carboné et l'air atmosphérique 

 amenés au même état de compression se meuvent suivant 

 les mêmes lois et éprouvent exactement les mêmes résistances 

 Tome V. r> 



