I 64 THÉORIE DU MOUVEMENT DE LA CHALEUR 



chaleur du jour sont environ dix-neuf fois moins éloignés que 

 ceux qui parviennent ensemble à leur maximum de la chaleur 

 annuelle. 



A l'égard de la constante k, qui représente , elle in- 



flue selon le même rapport que le nombre 6, et les oscillations 

 de la chaleur sont d'autant plus amples et plus profondes que 

 la masse qui est exposée à son action a une plus grande con- 

 ducibilité. 



Par exemple, si la constante k était infinie, l'état intérieur 

 du solide serait par-tout le même que celui de la surface : on 

 pourrait le conclure aussi de l'analyse précédente ; car, en sup- 

 posant k zz: — dans l'équation générale {E), tous les termes 



qui contiennent « disparaissent, quel que soit le temps t; et 

 la valeur de v est la même que si l'on fait u =: o. 



Les résultats précédens, déduits de l'équation (E'), n'ont 

 point lieu , en général , lorsque les points sont placés à de 

 très -petites profondeurs : il faut alors employer les termes 

 subséquens de la valeur de v. L'état variable des points voi- 

 sins de la suriace dépend de la fonction périodique qui dé- 

 termine les températures extérieures; mais, à mesure que la 

 chaleur pénètre dans le solide , elle y affecte une disposition 

 régulière , qui ne dépend que des propriétés les plus simples 

 des sinus et des logarithmes, et ne participe plus de l'état ar- 

 bitraire de la surface. 



85. U est facile de connaître les valeurs numériques des 

 quantités que l'on vient de considérer : mais nous ne pouvons 

 appliquer aujourd'hui cette théorie qu'aux substances solides 

 qui ont été l'objet de nos propres expériences ; car ces quan- 

 tités // et K , qui expriment des qualités spécifiques des corps, 

 n'avaient jamais été mesurées. Nous déterminerons donc les 



