DANS LES CORPS SOLIDES. if I 8 I 



thèse proposée parM. le professeur Prévost, de Genève. Cette 

 hypothèse fournit des explications claires de tous les phé- 

 nomènes connus ; elle se prête plus facilement qu'aucune 

 autre aux applications du calcul : il nous paraît donc utile 

 de la choisir , et l'on peut même l'employer avec avantage 

 pour se représenter le mode de la propagation de la chaleur 

 dans les corps solides. Mais, si l'on examine attentivement 

 les lois mathématiques que suivent les effets de la chaleur, 

 on voit que la certitude de ces lois ne repose sur aucune 

 hypothèse physique. Quelque idée qu'on puisse se former 

 de la cause qui lie tous les faits entre eux , et dans quelque 

 ordre qu'on veuille disposer ces faits, pourvu que le sys- 

 tème qu'on adopte les comprenne tous, on en déduira tou- 

 jours les lois mathématiques auxquelles ils sont assujettis. 

 Ainsi l'on ne peut point affirmer que les deux surfaces in- 

 finiment petites s et a- s'envoient toutes les deux des rayons 

 de chaleur, quelles que soient leurs températures; on pour- 

 rait supposer indifféremment que celle dont la température 

 est la plus élevée est la seule qui transmette à l'autre une 

 partie de sa chaleur : mais , soit qu'on préfère l'une ou l'autre 

 supposition, on ne peut douter que l'effet résultant de l'ac- 

 tion des deux surfaces ne soit proportionnel à la différence 

 des températures , aux sinus des angles d'émission et d'inci- 

 dence, à l'étendue des surfaces, et réciproquement propor- 

 tionnel au carré de la distance. En effet , il nous sera facile 

 de prouver que , si ces conditions n'étaient point remplies , 

 l'équilibre des températures ne pourrait pas subsister. 



On exprime par le coefficient h la quantité de chaleur 

 qui, pendant l'unité de temps, sort de l'unité de surface 

 échauffée à la température i , et s'échappe dans l'espace 

 vide d'air. Pour faciliter l'application du calcul , on attribue à 

 cet espace infini une température fondamentale désignée par 

 o , et l'on conçoit 'qu'une masse dont la température est a 



