DANS LES CORPS SOLIDES. 1 8 3 



temps passe par la zone , est moindre que G dans le rapport 

 des deux surfaces 2 ix cos <p d <p et 2 7r. Cette chaieur 



, 2 G t cos <p d <t> j-, 1 . ' \ 1 r .' . 



totale est ou rf #/< (sin <p) cos <pd<p. Ln inte- 



2 T 



grant cette différentielle depuis Ç z= o jusqu'à <£> = — vr, 



on doit avoir la quantité a h : on trouve donc en premier 

 lieu la condition suivante , h z=gfd<p cos <p.F(sin <p). Par 

 exemple, si l'intensité était indépendante de l'angle d'émis- 

 sion et la même pour tous les rayons, on aurait .Fsin <P= 1, 

 et , en intégrant , h z=z g. 



Si l'intensité est proportionnelle au sinus de l'angle d'é- 

 mission , ce qui est le cas de la nature, comme on le verra 

 bientôt , on aura F ( sin <p ) =■ sin <p , d'où l'on conclut 



fi= — g. L'équation h z= g f d <p cos <p F ( sin <p) exprime 



que h est l'intensité moyenne de tous les rayons émis. Lorsque 

 l'intensité varie comme le sinus, elle est exprimée par 

 g sm <p ou 2 h sin <p : ainsi les rayons émis sous un angle 



égal à — de droit ont une intensité égale à la valeur. moyenne; 



et si tous les rayons étaient semblables à ceux qui sortent 

 perpendiculairement de la surface, le produit de l'émission 

 serait double de ce qu'il est en effet. 



91. Ces principes étant établis, nous résoudrons successi- 

 vement plusieurs questions particulières; et la comparaison 

 des résultats fera connaître, sans aucun doute, la loi du dé- 

 croissement de l'intensité des rayons. 



i.° On suppose que deux surfaces planes parallèles et 

 infinies soient entretenues à une température constante , et 

 qu'ensuite on introduise dans l'espace vide d'air compris 



