DANS LES CORPS SOLIDES. I Sp 



on aura pour l'expression de la chaleur totale reçue par la 



/r — — F l 



molécule, — a^p^h — ^-. — = — : l'intégrale au numérateur 



J Jz a z r z ° 



doit être prise de z zn i à g = Z, dernière valeur de %, et 

 la seconde , de g = o à z = i . On peut donc remplacer cette 



expression par celle-ci : ayr f * A — ^ — -^ ; la première 



intégrale doit être prise de £=^Z à z -=. i , et la seconde, de 

 Z = o à z = ;. i • 



Si l'intensité des rayons émis est la même pour toutes les 

 obliquités , on a F z = i , et la quantité de chaleur reçue 



par la molécule est aivp\h log. ( . ] , en désignant par 



$ la dernière valeur de <p. L'action du disque sur la molécule 

 est donc toujours proportionnelle au logarithme de la sécante 

 du demi-angle au centre. Si, en conservant la distance/, on 

 faisait varier le rayon du disque, et que les distances extrêmes 

 R, R', R',... augmentassent comme les nombres i, 2, 4, 

 8, 16,,.. les quantités de chaleur reçues augmenteraient 

 comme les nombres naturels. On pourrait donc rendre ces 

 quantités aussi grandes qu'on le voudrait. 



II suit de là que si tous les rayons qui s'échappent d'un 

 point d'une surface échauffée avaient une égale intensité , 

 on pourrait , au moyen d'un plan circulaire entretenu à la 

 température constante a , communiquer à la molécule 

 sphérique une température b supérieure à a , et aussi grande 

 qu'on voudrait. En effet, la molécule laisserait échapper par 

 sa surface une quantité de chaleur égale à 4 b h vc f z :, écri- 

 vant donc i b h wr p* — a vr p 2 - A log. ( — ^ ) , on a 



i J ° \ sm $ J 



sin $ — r*'7. Ainsi l'on pourrait toujours déterminer 



