IOO THÉORIE DU MOUVEMENT DE LA CHALEUR 



l'angle $ en sorte que la température b reçût une valeur 

 quelconque. 



11 est facile de voir que ce résultat est entièrement con- 

 traire aux faits, et que, par conséquent, l'intensité des rayons 

 émis n'est point la même pour tous les rayons. 



Jz Fz 



Si dans l'expression a 7r f**fi — jr—j — ^— — on suppose 



F z z=z Z> c'est-à-dire, si l'intensité décroît proportionnel- 

 lement au sinus de l'angle d'émission , on trouvera après 

 l'intégration 2 a tv f- h ( i — sin <ï> ). Dans cette seconde 

 hypothèse , l'action du disque est proportionnelle au sinus 

 verse du demi -angle au centre : elle est toujours moindre 

 que 2 a nr j> % h. 



Si le plan échauffé est infini, la chaleur qu'il donne à la 

 molécule est 2 a^f 1 h, quelle que soit d'ailleurs la distance^ 

 En supposant au-dessus de la molécule un second plan infini, 

 également entretenu à la température a , la quantité totale 

 de chaleur reçue par la molécule sera 4 a 7r / z h. Si la 

 température acquise était b , cette même molécule perdrait 

 4 b vr j> x h. Donc b=za , et par conséquent , si l'on place une 

 molécule sphérique en un point quelconque de l'espace com- 

 pris entre deux plans entretenus à une température constante , 

 elle acquerra une température égale à celle des deux plans. 

 Ce résultat doit avoir lieu si l'intensité des rayons varie comme 

 le sinus de l'angle d'émission. 



94- On déterminera encore l'action d'une surface cylin- 

 drique sur une molécule sphérique placée dans un point de 

 son axe. 



Le point m (fig. 2) envoie à la molécule un rayon de chaleur 

 dont la longueur est ;■, et qui fait avec la surface dont il sort un 

 angle Ç>. Il en est de même de tous les points qui sont placés 



