IQ2 THEORIE DU MOUVEMENT DE LA CHALEUR 



rature b serait 4 ^ f 1 h b : on a donc b i±= a ~r- Donc la mo- 

 lécule placée en un point quelconque de l'axe d'une surface 

 cylindrique échauffée , acquerrait une température moindre 

 que celle de l'enceinte dans la raison des nombres vr et 4 » 

 en supposant que l'intensité des rayons fût constante sous 

 tous les angles d'émission. 



Si cette intensité est proportionnelle au sinus de l'angle 

 d'émission, on aura F (sin Ç>)zz=sin <p , et l'on trouvera, pour 

 exprimer l'action de la surface cylindrique , la quantité sui- 

 vante, a -7T f z h{ 2 sin ^-1-2 sin "¥'). Les deux angles "ï" et "¥' 

 qui, dans le cas précédent, entrent dans la valeur de l'action 

 totale, sont ici remplacés par leurs doubles sinus. Lorsque la 

 longueur de la surface échauffée est infinie , la mesure de la 

 quantité de chaleur reçue est 4 ^ ^ f 1 h; et comme la molé- 

 cule ayant la température b dissiperait une quantité de cha- 

 leur égale à 4 b tt f 1 h , il s'ensuit que b =r a. Donc , si l'on 

 place une molécule sphérique dans l'axe d'une surface cylin- 

 drique dont la température est fixe, la molécule acquerra la 

 température de l'enceinte, en supposant que l'intensité des 

 rayons émis décroît proportionnellement au sinus de l'angle 

 d'émission. 



05. Nous déterminerons en dernier lieu quelle est, dans 

 les deux hypothèses précédentes , la température que doit 

 acquérir une molécule sphérique lorsqu'on la place dans l'axe 

 d'une enveloppe cylindrique fermée à ses deux extrémités 

 par des plans circulaires. 



Il résulte des théorèmes préccdens (art. 5*3 et $>4 ) que si 

 l'intensité des rayons varie proportionnellement au sinus de 

 l'angle d'émission , l'action de l'enveloppe E ( fig. 4.) équivaut 

 à a 7r f h ( 2 sin "ir -+- 2 sin "i"'); que l'action du plan B est 

 a 7T f x h ( 2 — 2 sin $ ) ou a vr f 1 h ( 2 — 2 sin 4"), et que 





