DANS LES CORPS SOLIDES. Ig, 



celle du plan B' est a «r fh ( 2 — 2 sin *' ). Donc l'action 

 totale de 1 enceinte est 4 a <k y,* £; et, par conséquent, la mo- 

 lécule , étant placée en un point quelconque de l'axe , doit 

 acquérir une température égale à celle que conserve l'en- 

 ceinte. Ce résultat ne dépend ni des dimensions ni du rap- 

 port de la longueur du cylindre au diamètre de la base. Mais 

 si l'intensité était invariable quel que fût l'angle d'émission! 

 1 action de l'enveloppe serait, comme on l'a vu précédem- 

 ment, an fh (*-f-*') ; celle du plan B serait a n fh 



,0g - ( lîbf ) ' ce,le du P lan B ' serait an ?h Joe. [ ' ) 

 Donc l'action totale des surfaces serait 



an f h (*_l og . sin^-t-*' — log-sin*'). 



Désignant par b la température finale de la molécule, on 

 aurarf- 



aurait 



6 ~ T a ( * — l°g. sin * -+- *' — log . sin tpj. 



Cette température dépendrait donc de la position de la mo- 

 lécule et de la forme de l'enceinte ; elle pourrait devenir, ou 

 moindre que celle de l'enveloppe, ou infiniment plus grande 

 si Ion plaçait la molécule au centre, ou si on la rapprochai 

 de lune des bases. Or ce résultat est entièrement contraire 

 aux observations communes : il est donc impossible de 

 supposer que les rayons de chaleur qui sortent sous divers 

 angles d un même point de la surface des corps, ont une 

 égale intensité. . 



l'imet^ Sall ° nS P résentement démontrer qu'en supposant 

 lintensite décroissante et proportionnelle au sinus de l'angle 



mime T ' d °" S ét3blir 6ntre tOUS leS COr P s r*-* dans un 

 T U ? u . une température commune, indépendante de leur 

 iorme de leur nombre et de leur situation. Soient deux surfaces 

 Tome V. , 



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