I C>6 THEORIE DU MOUVEMENT DE LA CHALEUR 



s .sinp .a./i.c ,s\n <p c . . . c . . 



f : . 01 les deux surraces ont des températures 



inégales a et b , le résultat de leur action mutuelle sera , 

 comme nous l'avons annoncé, proportionnel à 



s sinp (a — b) A<r.sin <p 



07. Supposons maintenant qu'un espace vide d'air soit 

 terminé de toutes parts, et que l'enceinte qui le renferme soit, 

 par une cause extérieure quelconque, maintenue à une tem- 

 pérature fixe a : il faut déterminer l'état final auquel un corps 

 parviendrait si on le plaçait dans un point de cet espace. 



Il est visible que l'état dont il s'agit est celui que le corps 

 conserverait sans aucun changement , si on le lui donnait 

 d'abord , et si on le plaçait ensuite dans un point de l'espace 

 échauffé. Or on peut s'assurer facilement que cela aurait 

 lieu si chaque point du corps recevait d'abord la tempéra- 

 ture a de l'enceinte. En effet, une partie infiniment petite 

 quelconque a- de la surface de ce corps est exposée à l'action 

 d'une infinité de petites surfaces s , s , s", s'" ...; elle envoie 

 à chacune d'elles, d'après le théorème précédent, une quantité 

 de chaleur exactement égale à celle qu'elle en reçoit. Donc 

 cette partie a- de la surface du corps ne peut éprouver aucun 

 changement de température. Le corps lui-même, dont tous 

 les points intérieurs ont la température commune a, doit 

 donc aussi conserver cette même température ; donc il ten- 

 drait continuellement à l'acquérir, si son état initial était dif- 

 férent. 



Ces résultats sont entièrement indépendans de la forme de 

 1 enceinte, de celle du corps et du lieu où on le place. Ainsi 

 tous les points de l'espace dont il s'agit ont une même tem- 

 pérature , savoir , celle que prendraient les molécules que 

 l'on y placerait, et cette température de l'espace est celle de 



