2 24 THÉORIE DU MOUVEMENT DE LA CHALEUR 



L'expérience a été terminée à i o h 28' du soir. 



Nous avons vu ( art. 37 ) que la loi de la propagation de 

 la chaleur dans une armille devient de plus en plus simple, à 

 mesure que le refroidissement s'opère, et qu'après un certain 

 temps écoulé la chaleur est distribuée symétriquement. Dans 

 ce dernier état, qui dure jusqu'à la fin du refroidissement, la 

 circonférence est divisée en deux parties inégalement échauffées. 

 Tous les points d'une moitié de l'armille ont une température 

 supérieure à la température moyenne , et tous les points de 

 la moitié opposée ont des températures inférieures à cette 

 valeur moyenne. La quantité de la différence est représentée 

 par le sinus de l'arc compris depuis chaque point jusqu'à l'ex- 

 trémité du diamètre mené par le point qui a la température 

 moyenne. On avait pour but, dans l'expérience précédente, 

 de connaître le moment où le solide commence à entrer dans 

 l'état que nous venons de décrire. Comme la température 

 moyenne équivaut, dans cet état , à la demi-somme des tem- 

 pératures de deux points situés aux extrémités d'un même 

 diamètre, et que par conséquent cette demi -somme est la 

 même pour deux points quelconques, pourvu qu'ils soient 

 opposés , on a choisi cette propriété comme l'indice de la 

 disposition symétrique qu'il s'agit de rendre sensible. Tout 

 se réduit donc à observer pour le même instant la valeur 

 de la différence de la demi-somme des températures a~\-c , 

 et la demi-somme des températures h -t-d , et à examiner au 

 moyen des résultats précédens s'il arrive , après un certain 

 temps, que ces températures deviennent et demeurent égales. 

 Or les résultats des expériences sont à cet égard très-remar- 

 quables, et ne laissent aucun doute sur cette distribution ré- 

 gulière de la chaleur. 



En effet, lorsqu'on a éloigné le foyer à j h 3 1' , la demi- 

 somme — ( a -f- c ) valait environ y6 d y , et la demi- 



