2j2 THÉORIE DU MOUVEMENT DE LA CHALEUR 



A 6 h 34' I e thermomètre a passé à 63 <I . 



A 7 h 7' 4°" le thermomètre a passé à. . . 4} d - 

 L'expérience a eu lieu dans l'air tranquille. Un poêle échauffait 

 une pièce voisine, et l'on entrouvrait, s'il était nécessaire, la 

 porte de communication, afin de maintenir la température de 

 l'appartement, qui était de i2 d -~, 



On a exposé de la même manière à l'action du foyer, et 

 dans des circonstances semblables , une masse cubique de fer 

 dont la surface avait été exactement polie; le côté du cube 

 est d'environ deux pouces (1). Le thermomètre dont on s'est 

 servi pour la sphère a été placé dans le cube, au milieu du 

 trou cylindrique qui pénétrait un peu au-delà du centre et 

 que l'on a rempli avec du mercure ; le thermomètre s'est élevé 

 à 8o d ( une plus grande élévation ne changerait pas les résul- 

 tats). Alors on a éloigné le foyer, et l'on a observé, quelque 

 temps après, les températures suivantes : 



A 8 h 17' 36" le thermomètre a passé à. . . 63*. 

 A 8 h 56' 4°" le thermomètre a passé à. . . 43 d - 



Le thermomètre placé dans l'air marquait 1 2 d -f-. 



Ainsi la température s'est abaissée de 6j d à 4^ d en 33' 4o" 

 pour la sphère , et de 63 d à 4} d en 30' 4 pour le cube , dont 

 le côté est sensiblement égal au diamètre de. la sphère. 



En comparant ces résultats, il est nécessaire de remarquer, 

 comme on l'a fait précédemment (art. 101 ), que plusieurs 

 circonstances concourent à en altérer l'exactitude. II faut ob- 

 server sur-tout que la partie du solide qui est formée de mer- 

 cure, se trouve dans un état très -différent de celui que la 

 théorie suppose ; et les dimensions des trous cylindriques sont 

 telles dans les différens solides, que la cause précédente a 



(1) Le côté du cube est de o m ,05535 ; le diamètre du trou cylindrique est de 

 o m ,oi 5; la profondeur de ce trou est de o m ,e>42; le poids du cube, sans celui du 

 mercure, est de I245 ?r . 



