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TABLE DES MATIERES. 



NUMEROS 



des 



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192. 

 192, 



193. 

 193. 



9' 



'• 



Si l'intensité des rayons émis est invariable , l'action de la sur- 

 face sur la molécule sera a t j>* h ( * -t- *' ). -f et +' sont les 

 angles que font avec la perpendiculaire abaissée de la molécule 

 sur la surface , des lignes qui, partant de cette molécule, abou- 

 tissent aux deux extrémités de la surface. Dans ce cas , la longueur 

 de l'enveloppe étant infinie, la molécule acquerrait une tempé- 

 rature moindre que a dans la raison de ir à 4. 



Si l'intensité des rayons émis décroît comme le sinus de l'angle 

 d'émission , l'action de l'enveloppe sur la molécule est 



a wj>* h (2 sin ¥-+- 2 sin ■*■' ); 

 et si la longueur du cylindre est infinie, la molécule acquiert et 

 conserve la température a de la surface échauffée. 



Si l'on place une molécule sphérique en un point quelconque 

 de l'axe d'une enveloppe cylindrique fermée par deux plans cir- 

 culaires, et que cette enceinte soit maintenue par une cause ex- 

 térieure quelconque à la température a, il est facile de connaître 

 la température que la molécule doit acquérir, soit que l'intensité 

 des rayons ne dépende point de l'angle d'émission , soit qu'elle 

 varie proportionnellement au sinus de cet angle. Dans le pre- 

 mier cas, la température acquise dépend de la place qu'occupe 

 la molécule, et elle peut être ou moindre ou infiniment plus 

 grande que a ; dans le second cas, la température acquise est 

 toujours égale à celle de la surface échauffée, en quelque lieu 

 que l'on place la molécule. 



On suppose qu'une enceinte d'une figure quelconque termi- 

 nant de toutes parts un espace vide d'air soit maintenue à une 

 température constante a , et que l'on mette en un point de cet 

 espace un corps d'une figure quelconque. On prouve que ce corps 

 doit acquérir et conserver la même température que l'enceinte, 

 si l'intensité des rayons émis décroît proportionnellement au 

 sinus de l'angle d'émission. Dans ce cas, la partie infiniment 

 petite j de la surface du corps reçoit d'une portion infiniment 

 petite s de l'enceinte autant de chaleur qu'elle lui en envoie. 



Cette égalité des actions réciproques qui constitue l'équilibre 

 n'a lieu qu'autant que l'intensité décroît proportionnellement au 

 sinus de l'angle d'émission ; elle ne peut résulter d'aucune autre 

 loi. 



Ce résultat de l'action mutuelle de deux surfaces infiniment 

 petites s et <r , dont l'une a la températures et l'autre la tempéra- 

 ture t, est 



s sin p (a — b) h a sin ip 



y 



;y est la distance des deux 



élémens s et a; p est l'angle que fait la distance/ avec s; <p est 



