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Ainsi l'on a mesuré les élévations de trois thermomètres consé- 

 cutifs; et en divisant la somme des élévations du premier et du 

 troisième par celle du second , on a trouvé pour quotient un 

 nombre très-voisin de 2, 3. On a mesuré onze valeurs de ce 

 rapport prises dans des circonstances très-différentes : trois ther- 

 momètres consécutifs quelconques donnent toujours ce même 

 quotient, et il ne dépend ni du nombre des foyers, ni de leur 

 intensité , ni du lieu où ils sont placés. Chacune des onze valeurs 

 observées ne s'éloigne pas de la valeur moyenne de la quatre- 

 vingt-dixième partie de cette valeur; et si l'on n'emploie que les 

 expériences faites le même jour, cette différence est moindre que 

 la deux-centième partie de la valeur cherchée. 



On a observé les températures variables de ce même anneau 

 pendant qu'il se refroidissait librement dans l'air. Les thermo- 

 mètres A tiA' étaient placés aux extrémités d'un même diamètre; 

 deux thermomètres B et B', et deux autres C et C", étaient aussi 

 placés respectivement aux deux extrémités d'un diamètre. On 

 mesurait dans le même instant les trois élévations a et a', b et b', 

 c et c' des six thermomètres, et l'on comparait les trois demi- 

 sommes ±(a-*-ti'),{{b-¥-b'),\(c-+-c'). 



On a toujours remarqué que ces demi-sommes, qui étaient 

 d'abord très-inégales, tendaient rapidement à devenir les mêmes 

 et persistaient ensuite dans cet état. 



Quoiqu'on ait fait un grand nombre d'expériences de ce genre, 

 on n'a jamais observé que les demi-sommes, après s'être appro- 

 chées d'une valeur moyenne, s'en écartassent de plus d'un sixième 

 de degré de l'échelle octogésimale. On a donc reconnu par le tait 

 l'impossibilité d'obtenir un résultat différent de celui que la théorie 

 indique. 



On a observé la température décroissante d'une masse sphe- 

 rique de ter poli qui, après avoir été échauffée, était exposée 

 isolément à l'air froid. Il s'est écoulé plus de 86' pendant que la 

 température s'est abaissée de 6j d ' oc '°s- à 4j J , et l'on a mesuré les 

 températures intermédiaires. 



Pendant toute la durée du refroidissement, l'état du solide a 

 été exactement représentépar l'équation exponentielle que donne 

 la théorie. En comparant les températures observées avec celles 

 que l'on aurait pu déduire du calcul , on n'a trouvé que des dif- 

 férences moindres qu'un sixième de degré. Plusieurs expériences 

 de ce genre ont donné des résultats également conformes à ceux 

 de la théorie. 



On a rapporté aussi deux expériences tartes a\ec beaucoup 

 de soin, pour comparer les durées du retroidissement dans une 



