SUR LA THÉORIE DU MAGNETISME. 263 



rapport à ces élémens, les diverses suppositions résultant de 

 la discussion dans laquelle nous venons d'entrer, qui serviront 

 de base à nos calculs. 



i.° Les dimensions des élémens magnétiques, et celles 

 des espaces qui les isolent, sont insensibles, et pourront 

 être traitées comme des infiniment petits, relativement aux 

 dimensions du corps A. 



2. La matière de ce corps n'oppose aucun obstacle à la 

 séparation des deux fluides boréal et austral , dans l'intérieur 

 des élémens magnétiques. 



3. Les portions des deux fluides que l'aimantation sépare 

 dans un élément quelconque, sont toujours très-petites, eu 

 égard à la totalité du fluide neutre que cet élément renferme, 

 et ce fluide neutre n'est jamais épuisé. 



4-" Ces portions de fluide, ainsi séparées, se transportent 

 à la surface de l'élément magnétique, où elles forment une 

 couche dont l'épaisseur, variable d'un point à un autre, est 

 par-tout très-petite, et pourra aussi être considérée comme 

 infiniment petite, même en la comparant aux dimensions de 

 cet élément. 



Ces principes étant posés, nous allons d'abord déterminer 

 l'action d'un élément quelconque sur un point donné de 

 position, en dehors ou en dedans du corps A. 



(2) Appelons M ce point; soient x,y, Z , ses trois coor- 

 données rectangulaires; prenons dans l'intérieur de l'élément 

 magnétique que nous vouions considérer, un point fixe C 

 auquel nous rapporterons, comme origine, les coordonnées 

 des points de la surface; désignons par x , y , Z ', les coordon- 

 nées du point C, rapportées aux mêmes axes que celles du 

 point M, et par/ la distance mutuelle de ces deux points, 

 en sorte qu'on ait 



/ 1 = (.v-.v')^-f-( 7 -/)^_ H(2 __ £ ' ) ,. 



