SUR LA THÉORIE DU MAGNÉTISME. 



par 



fi. h 1 i ds 



S* 



en prenant pour unité de force l'intensité du pouvoir ma- 

 gnétique, agissant sous l'unité de volume et à l'unité de dis- 

 tance. Pour fixer les idées, nous supposerons que cette par- 

 ticule soit australe, et alors la force dirigée suivant MM' 

 sera attractive ou répulsive , selon que son expression sera 

 positive ou négative. Ses trois composantes parallèles aux 

 axes des a - , y, £, pourront, comme on sait, s'exprimer par 



d2- j/JL d ±- 



—/- 1 -u,/i 1 eds, f' iA.h l eds, ■ /' f^h l eds. 



dx ' dy dz 



Elles tendront à augmenter ou à diminuer les coordonnées 

 du point M , selon qu'elles seront positives ou négatives; 

 l'inverse aurait lieu si la particule située en ce point était 

 boréale. 



Il ne s'agira que d'intégrer ces trois expressions , et d'é- 

 tendre les intégrales à la surface entière de l'élément magné- 

 tique , pour connaître , en grandeur et en direction , son 

 action totale sur le point M. 



( 3 ) Pour cela , développons la quantité — suivant les 



puissances de h. Cette série sera, en général, très-conver- 

 gente; il n'y aura d'exception que dans le cas particulier dont 

 il sera question plus bas , où la distance du point M à l'élé- 

 ment magnétique sera du même ordre de petitesse que les 

 dimensions de cet élément. Mais, dès que cette distance aura 

 une grandeur sensible, nous pourrons négliger, dans le déve- 

 loppement de — , tous les termes qui contiennent des puis- 

 sances de // supérieures à la première , d'où il résultera sim- 

 Tome V. l! 



