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nous parlons, puisqu'elles supposent les distances des élémens 

 au point M très- grandes par rapport à leurs dimensions. Noua 

 rangerons donc les élémens magnétiques en deux classes : 

 ceux qui sont à une distance sensible du point A4 , et ceux, 

 au contraire, qui en sont très-rapprochés. Relativement aux 

 premiers, les valeurs de X, Y, Z, données par les équa- 

 tions (5), exprimeront toujours les composantes totales de 

 leur action sur le point M, en ne comprenant pas dans les 

 intégrales triples les points de A contenus dans une très-petite 

 étendue autour de AI, c'est-à-dire, dans une étendue dont les 

 dimensions , quoique très-grandes par rapport à celles des élé- 

 mens magnétiques, seront néanmoins insensibles par rapport 

 aux dimensions de A . Quant aux autres élémens magnétiques , 

 ils seront circonscrits dans une semblable étendue autour 

 de A'ï , et nous déterminerons l'action de cette portion de A 

 sur ce point intérieur, en nous fondant sur la proposition sui- 

 vante. 



Menons par le point M une droite CMC, dont les deux 

 parties M C et M C soient égales entre elles , et d'une gran- 

 deur telle, qu'on puisse les considérer à-la-fois comme infini- 

 ment petites en les comparant aux dimensions de A , et comme 

 infinies relativement aux dimensions des élémens magnétiques 

 et des espaces qui les séparent les uns des autres. La propo- 

 sition dont nous avons besoin consiste en ce que si les deux 

 extrémités Cet C de cette droite tombent l'une et l'autre hors 

 d'un élément magnétique, la somme des particules de fluide 

 libre devra être considérée comme égale sur ses deux parties 

 M C et M C , en n'y comprenant pas le fluide libre appar- 

 tenant à l'élément magnétique dont le point Al fait partie. 



En effet, tous les élémens traversés par la droite C M C 

 seront sensiblement dans le même état magnétique , puisque 

 la longueur de cette droite est insensible, eu égard aux di- 

 mensions de A; de plus, abstraction faite de l'élément dont 



